從黃師姐那里了解到要學(xué)習(xí)CFD的話欠动，需要先補(bǔ)充流體力學(xué)永乌、數(shù)學(xué)以及計(jì)算機(jī)方面的常識(shí)，小白就一陣頭大具伍。想起當(dāng)初自己已經(jīng)把牛皮吹出去了翅雏，現(xiàn)在都不知道怎么收?qǐng)觯粋€(gè)月入不了門多丟人人芽。不過頭大歸頭大望几，小白還是老老實(shí)實(shí)在圖書館呆了一個(gè)星期，基本上將流體力學(xué)基礎(chǔ)過了一遍萤厅，雖然說學(xué)得很粗糙橄抹，但一些基本原理還是有了了解。惕味。
流體力學(xué)基礎(chǔ)內(nèi)容：
1.流體屬性
- 連續(xù)介質(zhì)假定：需要了解"宏觀上無窮小楼誓、微觀上無窮大"的概念以及knudsen數(shù)的定義方式。
$$K_n=\frac{\lambda}{L}$$
其中名挥，$\lambda$為分子自由程疟羹，$L$為系統(tǒng)長(zhǎng)度尺度。$K_n$越大禀倔，意味著流體越稀薄榄融。
流體密度：流體密度反映的是流體微團(tuán)的平均密度。
流體粘度：反映剪切應(yīng)力與應(yīng)變之間的關(guān)系救湖。
根據(jù)流體屬性可將流體分為不同的類型：
- 稀薄流體
- 可壓縮流體和不可壓縮流體
- 牛頓流體與非牛頓流體
- 粘性流體與理想流體
2.流體靜力學(xué)
-
流體靜力學(xué)：幾乎所有的流體力學(xué)參考資料上都會(huì)包含有流體靜力學(xué)方面的內(nèi)容剃袍，這些內(nèi)容說到底也就是一個(gè)流體靜止條件下壓力分配的問題。
在學(xué)習(xí)流體靜力學(xué)過程中捎谨，需要掌握的概念包括：
- 靜力學(xué)基本方程
$$z+\frac{p}{\rho g}=c$$ - 流體壓力只與深度有關(guān)民效，與方向無關(guān)憔维，同一深度位置壓力相等。
- 絕對(duì)壓力與相對(duì)壓力
- 表壓
3.流體動(dòng)力學(xué)
流體動(dòng)力學(xué)研究流體流動(dòng)狀態(tài)下壓力速度分布畏邢，主要包括兩大塊的內(nèi)容：
3.1 伯努利方程
$$p_0+\rho gh_0+\frac{1}{2}\rho v_0^2=p_1+\rho gh_1+\frac{1}{2}\rho v_1^2$$
或
$$p_0+\rho gh_0+\frac{1}{2}\rho v_0^2=c$$
在學(xué)習(xí)伯努利方程時(shí)业扒，需要搞清楚幾個(gè)關(guān)于壓力的概念：
- 靜壓：即式中的$p_0$
- 動(dòng)壓：即式中的$\frac{1}{2}\rho v_0^2$
- 總壓：靜壓與動(dòng)壓的和稱之為總壓。
3.2 流動(dòng)阻力計(jì)算
流動(dòng)阻力包含沿程阻力與局部阻力舒萎。
3.2.1 沿程阻力
對(duì)于管道流動(dòng)程储，其沿程阻力可通過范寧公式計(jì)算：
$$h_f=\lambda \frac{l}gzryjzl \frac{u^2}{2}$$
式中，$l$為管道長(zhǎng)度臂寝，$d$為管道內(nèi)徑章鲤，$\lambda$為阻力系數(shù)。
對(duì)于阻力系數(shù)$\lambda$咆贬，層流和湍流狀態(tài)下計(jì)算方式不同：
- 層流狀態(tài)下：
$$\lambda=\frac{64}{Re}$$
其中雷諾數(shù)$Re=\frac{ud\rho}{\mu}$ - 湍流狀態(tài)下
對(duì)于光滑管道败徊，可用伯拉修斯經(jīng)驗(yàn)方程
$$\lambda = \frac {0.3164}{Re^ \left(0.25\right)}$$
對(duì)于粗糙管道，阻力系數(shù)可查莫迪圖掏缎。
3.2.2局部阻力
$$h_f = \xi \frac{u^2}{2}$$
式中皱蹦，$\xi$為阻力系數(shù)，不同設(shè)備的阻力系數(shù)需要通過實(shí)驗(yàn)測(cè)定眷蜈。
這是江小白通過一周的學(xué)習(xí)沪哺，對(duì)于流體力學(xué)總結(jié)的內(nèi)容，不過黃師姐聽完小白的匯報(bào)后酌儒，只說了句“學(xué)了點(diǎn)兒皮毛辜妓，聊勝于無，后面有的學(xué)忌怎〖危”
<font color="#FF0000">鄭重申明</font>
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