學(xué)習(xí)的實踐——中學(xué)物理競賽輔導(dǎo)(上冊)內(nèi)容勘誤表
閱讀說明
數(shù)學(xué)公式安裝MathJax for Chrome?后方能正常觀看
知識小節(jié)
| 頁碼 | 所在章節(jié) | 原文內(nèi)容 | 修正內(nèi)容 |
|---|---|---|---|
| 5 | 3) 導(dǎo)數(shù)的運算法則 | $x=\varphi(x)$ | $x=\varphi(y)$ |
| 13 | 3.圓周運動 | $ \omega^2 - \omega^2_0 = 2\beta t $ | $ \omega^2 - \omega^2_0 = 2\beta \varphi $ |
| 16 | 2.平面轉(zhuǎn)動參照系 | $ \omega r sin \theta \hat{r}$ | $ \omega r sin \theta \hat{v}$ |
| 21 | 例 5 | 傾角為$\theta$的山坡 | 傾角為$\alpha$的山坡 |
| 31 | 例 14 | $r=Rsin\phi $ | $r=Rsin\varphi $ |
| 242 | 5.物態(tài)變化 | 汽化和凝結(jié)的過程中 | 汽化和液化的過程中 |
習(xí)題勘誤
| 頁碼 | 習(xí)題編號 | 原文內(nèi)容 | 修正內(nèi)容 |
|---|---|---|---|
| 42 | 6 | $$ \frac{ v_{x1}/v_1 }{ v_{x2}/v_2 }=\frac{ sin\theta_1 }{ sin\theta_2 } $$ | $$ \frac{ v_{x1}/v_1 }{ v_{x2}/v_2 }=\frac{ sin\alpha_1 }{ sin\alpha_2 } $$ |
| 62 | 5 | （1）若$\mu=0$,求滑塊高度為y時,它在沿桿方向的加速度大小 | （1）若$\mu=0$,求滑塊高度為y時,其沿桿切向加速度的大小 |
| 104 | 6 | $\frac{3}{2}mRg+v^2_0+\frac{4}{3}v_0\sqrt{\frac{2}{3}Rg}$ | $\frac{2}{3}mRg+v^2_0+\frac{4}{3}v_0\sqrt{\frac{2}{3}Rg}$ |
| 118 | 21 | $ \Delta l_2=\frac{l_1+l_2-L+(m_1+m_2+M)l_3/m_1}{(1+m_2/m_1)+\sqrt{k_1M(m_1+m_2)/[k_2m_1(m_2+M)]}} $ | $ \Delta l_2=\frac{l_1+l_2-L+(m_1+m_2+M)l_3/m_1}{(1+m_2/m_1)+\sqrt{k_1M(m_1+m_2)(m_2+M)/[k_1m_1M]}} $ |
| 154 | 16 | 地球瀑踢、月球轉(zhuǎn)動時的慣性離心力 | 地月系統(tǒng)轉(zhuǎn)動時的慣性離心力 |
| 156 | 18 | $Gm_e\gg gR^2_e \ \ Gm_m\gg gR^2_m/6$ | $Gm_e=gR^2_e \ \ Gm_m=gR^2_m/6$ |
| 160 | 21 | $$k=\frac{vcos\beta}{v_0cos\theta}$$ | $$k=-\frac{vcos\beta}{v_0cos\theta}$$ |
| 161 | 21 | $$k=\frac{v_0cos\theta}{g}k(r\omega_0+v_0sin\theta)$$ | $$k=-\frac{v_0cos\theta}{g}k(r\omega_0+v_0sin\theta)$$ |
| 171 | 2 | $$tan\theta\leqslant1/(2\mu)$$ | $tan\theta\geqslant1/(2\mu)$ |
| $tan\theta\leqslant1/\mu$ | $tan\theta\geqslant1/\mu$ | ||
| 173 | 4 | $$N_1=\frac{mg sin\theta}{cos\theta-\mu_2(1+sin\theta)} $$ | $$N_1=\frac{mg sin\theta}{cos\theta-\mu_1(1+sin\theta)} $$ |
| $$ N_2=mg\frac{ 1-\mu_1cos\theta}{cos\theta-\mu_2(1+sin\theta)} $$ | $$ N_2=mg\frac{ 1-\mu_1cos\theta}{cos\theta-\mu_1(1+sin\theta)} $$ | ||
| 174 | 4 | $$\mu_1<\frac{\mu_2}{sin\theta+\mu_2cos\theta}$$ |
$$\mu_1\leqslant\frac{\mu_2}{sin\theta+\mu_2cos\theta}$$ |
| $$ F>\frac{R}{l}cot(\frac{\pi}{4}-\frac{\theta}{2})mg\frac{sin\theta}{cos\theta-\mu_2(1+sin\theta)}$$ | $$ F>\frac{R}{l}cot(\frac{\pi}{4}-\frac{\theta}{2})mg\frac{sin\theta}{cos\theta-\mu_1(1+sin\theta)}$$ | ||
| $$\mu_1<\frac{\mu_2}{sin\theta+\mu_2cos\theta} $$ | $$ \mu_1>\frac{\mu_2}{sin\theta+\mu_2cos\theta} $$ | ||
| 182 | 4 | $\frac{1}{2}Mg+\frac{\pi-2}{2}Rmg $ | $\frac{1}{2}Mg+\frac{\pi-2}{2l}Rmg $ |
| 185 | 3 | 選擇合適的坐標(biāo)系萌抵，可使求解過程較易 | 選擇合適的分解方向秽晚，可是求解過程交易 |
| 220 | 7 | 小振動枪萄，略去$x^2$項 | 小振動首昔，略去$\Delta l^{2} $和$x^2$項 |
| 221 | 8 | 能量守恒 | 振動能量守恒 |
| $$ tan\varphi=-\frac{v_0}{\omega x_0}=\sqrt{\frac{2h}{R}} $$ | $$ tan\varphi=-\frac{v_0}{\omega x_0}=\frac{v}{\omega R}=\sqrt{\frac{2h}{R}} $$ | ||
| 227 | 13 | 變力做工為零 | 外力做工為零 |
| 230 | 17 | $v=\lambda/T=72cm$ | $v=\lambda/T=72cm/s$ |
| 232 | 19 | $$f=\frac{v}{\lambda}=\frac{nv}{2\lambda}$$ | $$f=\frac{v}{\lambda}=\frac{nv}{2l}$$ |
| 253 | 2 | r的坐標(biāo)值 | r的比值 |
| 255 | 4 | $$T=T_0\frac{R+C_V}{C_V+4R/5}$$ | $$T=T_0\frac{R}{C_V+4R/5}$$ |
| $$ W=\Delta E=\mu C_\mu \Delta T$$ | $$ W=\Delta E=\mu C_\mu \Delta T=\frac{C_V}{R}(p_2V_2-p_1V_1)=\frac{1}{\gamma -1}(p_2V_2-p_1V_1) $$ | ||
| 257 | 9 | $Q_{bb}$ | $Q_{bB} $ |
學(xué)無止境...
