分別說明玻爾茲曼統(tǒng)計(jì)分布和費(fèi)米分布的統(tǒng)計(jì)式子汗唱。

答：

• 玻爾茲曼分布：

• 費(fèi)米分布：

解釋費(fèi)米能級(jí)，說明絕對(duì)零度的時(shí)候能級(jí)分布情況丈攒。

答：

• 費(fèi)米能級(jí)：絕對(duì)零度時(shí)固體能帶中充滿電子的最高能級(jí)

• 能級(jí)分布情況：

  若,若哩罪。表明能量小于的能級(jí)均被占滿授霸，能量大于的能級(jí)為空。

說明兩個(gè)刃型位錯(cuò)的交割情況际插。

答：

兩個(gè)位錯(cuò)相互交割后碘耳，有可能產(chǎn)生屈折線段，其位向由與其相交的位錯(cuò)的柏氏向量所決定框弛。

如果此柏氏向量與位錯(cuò)線平行辛辨，則位錯(cuò)保持不變不形成屈折線段。

屈折線段實(shí)際上是位錯(cuò)段瑟枫，它保持原來位錯(cuò)線的伯氏矢量斗搞。

屈折位錯(cuò)線段與柏氏矢量確定的滑移面如果不在原來位錯(cuò)的滑移面上，則此屈折線段是穩(wěn)定的慷妙，稱為割階僻焚；如果此滑移面仍在原來位錯(cuò)的滑移面上時(shí)，則由于位錯(cuò)線張力的作用膝擂，是不穩(wěn)定的虑啤，此屈折線段就不能稱為割階，往往可以通過位錯(cuò)的滑移而消失架馋。

兩個(gè)螺型位錯(cuò)相交割形成的割階對(duì)位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)起阻礙作用狞山，因?yàn)槿绻诲e(cuò)繼續(xù)運(yùn)動(dòng)，割階必須攀移绩蜻。

推出菲克（擴(kuò)散）第一定律铣墨，并說明適用條件。

答：

• 推出菲克（擴(kuò)散）第一定律：

  假定軸上的A办绝，B兩平面伊约，溶質(zhì)濃度為,溶質(zhì)原子的跳動(dòng)距離為，秒跳動(dòng)頻率為,原子向擴(kuò)散方向跳動(dòng)的概率為(不同晶格大小不等)孕蝉。

  因此屡律，每秒從A到B擴(kuò)散的溶質(zhì)原子數(shù)為,從B到A為，相減即為純流動(dòng)的單位時(shí)間內(nèi)通過單位面積的溶質(zhì)原子數(shù)：
  
  兩濃度關(guān)系近似為：
  
  所以有：
  
  此式子即為菲克第一定律降淮，D為擴(kuò)散系數(shù)超埋。

• 適用條件:在擴(kuò)散過程中各截面濃度不隨之間變化，即

舉例說明什么是一級(jí)相變佳鳖，什么是二級(jí)相變霍殴。

答：

• 一級(jí)相變：兩相化學(xué)勢(shì)相等，對(duì)溫度系吩，壓強(qiáng)的一階微分不相等来庭。

  一級(jí)相變時(shí)伴隨有能量吸收和釋放，體積變化穿挨。

  如水到冰的轉(zhuǎn)變即為一級(jí)相變月弛。

• 二級(jí)相變：兩相化學(xué)勢(shì)相等肴盏，對(duì)溫度，壓強(qiáng)的一階微分相等帽衙，二階不相等菜皂。

  二級(jí)相變時(shí)無能量吸收釋放和體積變化，只有熱容量厉萝、熱膨脹系數(shù)恍飘、等溫壓縮系數(shù)等物理量有變化。

  如居里點(diǎn)處鐵磁體轉(zhuǎn)化為順磁體冀泻。

說明增幅分解常侣，增幅分解是否屬于相變，根據(jù)是什么弹渔？

答：

增幅分解是指過飽和固溶體在一定溫度下分解成結(jié)構(gòu)相同胳施、成分不同的兩個(gè)相的過程，因此屬于相變肢专。

什么是完全位錯(cuò)舞肆，什么是分位錯(cuò)？什么是弗蘭克分位錯(cuò)博杖？

答：

• 完全位錯(cuò)：柏氏矢量的大小等于滑移方向上原子間距大小整數(shù)倍

• 分位錯(cuò)：柏氏矢量的大小小于滑移方向上原子間距

• 弗蘭克分位錯(cuò)：

  插入半層最密排面所形成的不全位錯(cuò)為正弗蘭克分位錯(cuò)椿胯；

  而抽出型層錯(cuò)的不全位錯(cuò)為負(fù)弗蘭克分位錯(cuò)。

舉例說明上坡擴(kuò)散剃根，說明其本質(zhì)原因哩盲。

答：

• 在1050°C下將原始狀態(tài)的Fe-Si-C與Fe-C合金經(jīng)十幾天擴(kuò)散后，C原子從低濃度區(qū)向高濃度區(qū)擴(kuò)散狈醉，這種異常擴(kuò)散即為上坡擴(kuò)散廉油。

• 上坡擴(kuò)散本質(zhì)是化學(xué)勢(shì)降低的過程，是一種自發(fā)過程

利用金屬自由電子論解釋：為什么金屬電子對(duì)比熱貢獻(xiàn)小苗傅。

答：

常溫下的能量,這點(diǎn)能量不能使得以下的電子躍遷到以上抒线，僅能影響附近的小部分電子，其對(duì)比熱的貢獻(xiàn)僅極小渣慕。

什么是能帶嘶炭，導(dǎo)帶，價(jià)帶和禁帶逊桦。

答：

• 能帶：晶體內(nèi)部每個(gè)原子的電子都處于特定能級(jí)上眨猎，當(dāng)原子間距不斷減少時(shí)，同一能級(jí)的電子云開始重疊强经，能級(jí)發(fā)生分裂形成能帶

• 導(dǎo)帶：固體結(jié)構(gòu)內(nèi)自由電子所處的能帶

• 價(jià)帶：已充滿帶腦子的原子能級(jí)所形成的低能帶

• 禁帶：能帶結(jié)構(gòu)中能態(tài)密度為零的能量區(qū)間

什么是交滑移宵呛，雙滑移，多滑移夕凝。

答：

• 交滑移：出現(xiàn)兩個(gè)或多個(gè)滑移面沿著某個(gè)共同的滑移方向同時(shí)或交替的滑移
• 雙滑移：在兩組滑移系上同時(shí)或交替地進(jìn)行的滑移
• 多滑移：在多組滑移系上同時(shí)或交替地進(jìn)行的滑移

總結(jié)兩個(gè)位錯(cuò)互相交割的規(guī)律宝穗。

答：

兩個(gè)位錯(cuò)相互交割后，有可能產(chǎn)生屈折線段码秉，其位向由與其相交的位錯(cuò)的柏氏向量所決定逮矛。

如果此柏氏向量與位錯(cuò)線平行，則位錯(cuò)保持不變不形成屈折線段转砖。

屈折線段實(shí)際上是位錯(cuò)段须鼎，它保持原來位錯(cuò)線的伯氏矢量。

屈折位錯(cuò)線段與柏氏矢量確定的滑移面如果不在原來位錯(cuò)的滑移面上府蔗，則此屈折線段是穩(wěn)定的晋控，稱為割階；如果此滑移面仍在原來位錯(cuò)的滑移面上時(shí)姓赤，則由于位錯(cuò)線張力的作用赡译，是不穩(wěn)定的，此屈折線段就不能稱為割階不铆，往往可以通過位錯(cuò)的滑移而消失蝌焚。

兩個(gè)螺型位錯(cuò)相交割形成的割階對(duì)位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)起阻礙作用，因?yàn)槿绻诲e(cuò)繼續(xù)運(yùn)動(dòng)誓斥，割階必須攀移只洒。

舉例說明上坡擴(kuò)散，反應(yīng)擴(kuò)散劳坑，短路擴(kuò)散毕谴。

答：

• 上坡擴(kuò)散：1050°C下將原始狀態(tài)的Fe-Si-C與Fe-C合金經(jīng)十幾天擴(kuò)散后，C原子從低濃度區(qū)向高濃度區(qū)擴(kuò)散距芬，這種異常擴(kuò)散即為上坡擴(kuò)散涝开。
• 反應(yīng)擴(kuò)散：通過擴(kuò)散使固溶體內(nèi)的溶質(zhì)組員超過固溶極限而形成新相的過程。
• 短路擴(kuò)散：700°C時(shí)蔑穴，鋅在晶粒大小為0.13nm的多晶樣品中比在單晶中的擴(kuò)散速度增加40倍忠寻。這種在晶體表面、晶界存和、位錯(cuò)處的擴(kuò)散為短路擴(kuò)散奕剃。

簡述馬氏體形成的動(dòng)力學(xué)有哪幾種情況。

答：

• 變溫轉(zhuǎn)變：變溫瞬時(shí)形核捐腿，瞬時(shí)長大
• 等溫轉(zhuǎn)變：等溫形核纵朋，瞬時(shí)長大
• 爆發(fā)時(shí)轉(zhuǎn)變
• 表面轉(zhuǎn)變

擴(kuò)散第一定律，擴(kuò)散第二定律適用條件各是什么?并推導(dǎo)擴(kuò)散第二定律茄袖。

答：

• 擴(kuò)散第一定律適用條件：擴(kuò)散過程中各截面濃度不隨時(shí)間變化操软，即

• 擴(kuò)散第二定律適用條件：擴(kuò)散過程中擴(kuò)散流量隨時(shí)間位置變化

• 第二定律推導(dǎo)過程：

  假定軸上兩點(diǎn)相距，溶質(zhì)濃度隨時(shí)間的變化率為宪祥，則有
  
  由菲克第一定律：
  
  可得：
  
  所以有：
  
  此即為菲克第二定律聂薪。