對流換熱微分方程組
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1.在導(dǎo)熱階段撇吞,我們利用封閉系統(tǒng)的能量守恒(這里的大Q單位為焦耳分尸,熱流密度的小q單位為瓦特每單位面積)
2.對流不封閉攻礼,區(qū)分 當(dāng)?shù)氐牧黧w+溜出去的流體
3.[導(dǎo)入與導(dǎo)出的凈熱量]+[熱對流傳遞的凈熱量]+[內(nèi)熱源發(fā)熱量]=[當(dāng)?shù)叵到y(tǒng)能量的增量]+[對外做體積功]
也就是[擴(kuò)散項(xiàng)]+[對流項(xiàng)]+[源項(xiàng)]=[非穩(wěn)項(xiàng)/時間項(xiàng)]+[做功]
區(qū)別與聯(lián)系
(回顧導(dǎo)熱微分方程式的推導(dǎo)睡互,,是因?yàn)閷?dǎo)熱無運(yùn)動肠套,這里改寫為,是因?yàn)閷α饔羞\(yùn)動舰涌,包含了運(yùn)動中動量動能的改變,多了一項(xiàng)動能變化;而W中的體積功你稚,導(dǎo)熱只會有可能膨脹做體積功瓷耙,對流有運(yùn)動,體積力做功與表面力做功)
壓力做的功:①變形功室琢;②推動功
熱流密度×面積(dydz)×單位時間
其中熱流密度的單位是W每平方米乾闰,熱力學(xué)的單位是焦耳,所以熱流密度乘以面積乘以時間是功的單位
那么
為了簡化盈滴,做一下假設(shè)
(1)流體熱物性為常量涯肩;
(2)流體不可壓縮轿钠,一般工質(zhì)可忽略壓縮(空氣小于66米/秒的時候認(rèn)為不可壓縮)
(3)一般工程問題流速低,動能的變化=0病苗,耗散熱=0(航空航天無法忽略)
(4)無內(nèi)熱源
簡化后疗垛, Q只有導(dǎo)熱+對流的熱能變化,為熱力學(xué)內(nèi)能+推動功(熱力學(xué)能+推動功就是焓)
4.能量核算硫朦,(導(dǎo)進(jìn)入-導(dǎo)出去=導(dǎo)熱的凈熱量)+(流進(jìn)-流出=對流的凈熱量)=(當(dāng)?shù)乜刂企w的焓變)
以二維對象為例子贷腕,我們已經(jīng)熟悉了導(dǎo)熱的推導(dǎo),單位時間所以用(瓦特)代替Q(焦耳)作為熱流量
用熱流量的代替,用代替
4.1導(dǎo)熱
單位時間內(nèi)咬展、沿x方向?qū)肱c導(dǎo)出微元體的凈熱量
單位時間內(nèi)泽裳、沿y方向?qū)肱c導(dǎo)出微元體的凈熱量(同樣的,就改變一下符號)
x方向和y方向的導(dǎo)熱凈熱量加起來(2)+(3)=(4)
4.2對流,規(guī)定x方向流速為u破婆,y方向上位v [其中u,v都為(x,y)的函數(shù),為什么涮总?]
單位時間內(nèi)、沿x方向熱對流傳遞到微元體的凈熱量(傳遞):
流體進(jìn)來的能量或者是焓變=質(zhì)量流量×熱容×溫度(以絕對零度為基準(zhǔn))
帶出去的,可以用泰勒公式微分表達(dá)
流進(jìn)-流出,(5)式帶入上式
同樣道理祷舀,單位時間內(nèi)瀑梗、沿x方向熱對流傳遞到微元體的凈熱量(傳遞):
(6)+(7)就是兩個方向?qū)α鲗?dǎo)入的凈熱量總和
對比一下(4)式,可以發(fā)現(xiàn)導(dǎo)熱的二階偏導(dǎo)項(xiàng)前面沒有負(fù)號,對流的一階偏導(dǎo)項(xiàng)有負(fù)號,為什么裳扯?
導(dǎo)熱的凈熱量被出去的流體帶走了(假設(shè)是穩(wěn)態(tài)抛丽,沒有非穩(wěn)項(xiàng)與內(nèi)熱源)
4.3假設(shè)非穩(wěn),是該控制體嚎朽,單位時間內(nèi)微元體內(nèi)的焓增量:
質(zhì)量=密度×體積
焓=質(zhì)量×比熱=
單位時間的變化量
另外一種方式:
4.4微元體能力守恒,(4)+(8)=(9)
變形,正負(fù)號移動